Fizyka Sem. I , INFORMATYKA,
TEST PRZYKŁADOWY KT2
Odpowiedz na poniższe pytania. Odpowiedzi zaznacz na arkuszu, który otrzymałeś z
tym zestawem. Na każde pytanie jest tylko jedna dobra odpowiedź. Odpowiedź zaznacz
znakiem X.
Jeśli się pomyliłeś X obejmij kółkiem .
•
Wpisz na arkusz odpowiedzi numer otrzymanego testu .
•
Na arkuszu pytań testowych nie wolno robić żadnych notatek, znaków zaznaczeń.
Życzę powodzenia!
1. Konfigurację elektronową elektronów w niewzbudzonym atomie sodu (Na o liczbie atomowej
Z=11 i masowej A=23) możemy zapisać:
A) (1s)
2
(2s)
2
(2p)
4
(3s)
2
(3p)
1
, B) (1s)
1
(2s)
1
(2p)
2
(3s)
1
(3p)
2
(3d)
4
,
C) (1s)
2
(2s)
2
(2p)
6
(3s)
1
,
D) (1s)
2
(2s)
2
(2p)
6
(3s)
2
(3p)
6
(3d)
5
2. Jeżeli drganie harmoniczne jest opisane równaniem:
( )
(
)
o
o
x
A
t
A
ϕ
ω +
=
cos
to przyspieszenie
a w tym ruchu harmonicznym możemy wyrazić zależnością:
A)
(
)
o
o
t
A
dt
d
a
ϕ
ω
ω
υ
+
−
=
=
sin
2
B)
(
)
o
o
t
A
dt
dx
a
ϕ
ω
ω
+
=
=
cos
2
C)
(
)
o
2
o
t
cos
A
dt
d
a
ϕ
+
ω
ω
−
=
υ
=
D)
(
)
o
o
t
A
dt
dx
a
ϕ
ω
ω
+
=
=
cos
gdzie: A
o
– amplituda drgań,
ω
- częstość drgań, t – czas,
ϕ
o
– faza początkowa drgań.
3. Iloczyn wektorowy dwóch wektorów
a
i
b
(oznaczamy symbolicznie
a
x
b
) jest:
A)
skalarem, którego wartość liczbowa wyraża się iloczynem wartości liczbowych danych
wektorów przez cosinus kąta
α
zawartego między nimi,
czyli:
.
cos
ab
b
a
α
=
⋅
,
B)
nowym wektorem
c
:
c
b
x
a
=
o wartości liczbowej c:
,
sin
ab
c
α
=
(gdzie
α
jest kątem
utworzonym przez kierunki wektorów
a
i
b
) , i kierunku wektora
a
(mnożnej),
C)
skalarem c, którego wartość liczbowa wyraża się iloczynem wartości liczbowych danych
wektorów przez sinus kąta
α
zawartego między nimi, czyli:
,
sin
ab
c
α
=
D)
nowym wektorem
c
:
c
b
x
a
=
o wartości liczbowej c:
,
sin
ab
c
α
=
(gdzie
α
jest
kątem utworzonym przez kierunki wektorów
a
i
b
), kierunku prostopadłym do płaszczyzny
wyznaczonej przez wektory
a
i
b
, i zwrocie określonym regułą śruby prawoskrętnej.
4. W cieczach i ciałach amorficznych (np. szkle) występuje:
A) jednakowe radialne uporządkowanie (atomów jonów lub cząsteczek) we wszystkich kierunkach,
B) pewne okresowe uporządkowanie cząsteczek dalekiego zasięgu w całej przestrzeni,
C) uporządkowanie bliskiego zasięgu,
D) uporządkowanie tylko wewnątrz pewnych obszarów zwanych krystalitami.
5. Stacjonarne, jednowymiarowe równanie Schrödingera (tzw. równanie Schrödingera bez
czasu) dla cząstki o masie m w polu siłowym o potencjale U(x) ma postać:
A)
( )
[
]
Ψ
−
−
=
Ψ
x
U
E
m
dx
d
2
2
B)
( )
[
]
Ψ
−
−
=
Ψ
x
U
E
m
dx
d
2
2
2
2
C)
( )
[
]
Ψ
−
=
Ψ
x
U
E
m
dx
d
2
2
2
2
D)
( )
[
]
Ψ
+
−
=
Ψ
x
U
E
m
dx
d
2
2
2
2
gdzie e - ładunek elektryczny elektronu, n - koncentracja elektronów w paśmie przewodnictwa, p –
koncentracja dziur w paśmie walencyjnym,
µ
e
– ruchliwość elektronów w paśmie przewodnictwa,
µ
h
–
ruchliwość dziur w paśmie walencyjnym.
6. Wokół płaskiej jednorodnie naładowanej warstwy o ładunku powierzchniowym
σ
pole
elektryczne jest:
A)
Jednorodne o natężeniu w przybliżeniu równym E=
σ/(
2
ε
0),
B)
Jednorodne o natężeniu E=
σ/(2ε0),
C)
Jednorodne o natężeniu równym E=
σ/ε
0,
D) Jednorodne jedynie w nieskończoności.
7. Moment bezwładności bryły wyrażony jest zależnością:
A)
∫
=
dr
r
I
2
B)
∫
∫
=
dm
r
r
I
2
C)
∫
=
dm
r
I
D)
∫
=
dm
r
I
2
8. Układ z liczbą stanów G składający się z N cząstek jest układem niezwyrodniałym jeżeli
A)
1
> >
G
N
B)
1
≥
G
N
C)
1
< <
G
N
D)
1
=
G
N
9. Prawo Gaussa dla pola magnetycznego ma postać:
A)
0
,
=
⋅
=
Φ
∫
∫
S
B
B
S
B
s
d
H
- Linie sił natężenia pola magnetycznego są krzywymi zamkniętymi,
B)
0
,
µ
=
⋅
=
Φ
∫
S
S
B
s
d
B
- Linie sił indukcji magnetycznej są krzywymi łączącymi bieguny
jednoimienne, zatem dowolną powierzchnię zamkniętą obejmującą biegun magnetyczny
będzie przebijać zawsze pewna liczba linii indukcji wchodzących i wychodzących zależna od
właściwości magnetycznych otaczającego ośrodka,
C)
Bs
s
d
B
S
S
B
=
×
=
Φ
∫
,
- Linie sił indukcji magnetycznej są krzywymi zamkniętymi, zatem
dowolną powierzchnię zamkniętą obejmującą bieguny magnetyczne północny i południowy
będzie przebijać zawsze liczba linii indukcji zależna od powierzchni s,
D)
0
s
d
B
S
S
,
B
=
∫ ⋅
=
Φ
- Linie sił indukcji magnetycznej są krzywymi zamkniętymi, zatem
dowolną powierzchnię zamkniętą obejmującą biegun magnetyczny będzie przebijać zawsze
jednakowa liczba linii indukcji wchodzących i wychodzących.
10. Jeżeli przez E
v
oznaczymy energię aktywacji potrzebną do wytworzenia luki w defekcie
Schottky'ego to w temperaturze T koncentracja luk n
V
wyraża się wzorem:
A)
(
)
kT
E
n
n
v
v
/
exp
−
=
B)
(
)
kT
nE
n
n
v
v
/
exp
−
=
C)
(
)
kT
E
nkT
n
v
v
/
exp
=
D)
(
)
v
v
E
kT
n
n
/
exp
−
=
gdzie n jest koncentracją atomów, k – stała Boltzmana.
11. Iloczyn skalarny dwóch wektorów
a
i
b
(oznaczamy symbolicznie
a
⋅
b
) jest:
A)
skalarem, którego wartość liczbowa wyraża się iloczynem wartości liczbowych danych
wektorów przez cosinus kąta
α
zawartego między nimi, czyli:
.
cos
ab
b
a
α
=
⋅
B)
nowym wektorem
c
:
c
b
x
a
=
o wartości liczbowej c:
,
sin
ab
c
α
=
(gdzie
α
jest kątem
utworzonym przez kierunki wektorów
a
i
b
) i kierunku określonym regułą śruby
prawoskrętnej,
C)
skalarem c, którego wartość liczbowa wyraża się iloczynem wartości liczbowych danych
wektorów przez sinus kąta
α
zawartego między nimi, czyli:
,
sin
ab
c
α
=
D)
nowym wektorem
c
:
c
b
x
a
=
o wartości liczbowej c:
,
sin
ab
c
α
=
(gdzie
α
jest kątem
utworzonym przez kierunki wektorów
a
i
b
) i kierunku wektora
b
(mnożnika).
12. Elektron to fermion o liczbie spinowej s:
A) s =
2
1
B) s = - 1. C) s = 1 D) s = -
2
1
13. Reguła Lenza pozwala na określenie kierunku indukowanej SEM, według reguły:
A)
Prąd indukowany w obwodzie ma taki kierunek, że nie wpływa on na pole magnetyczne,
które go wywołuje.
B)
Prąd indukowany w obwodzie ma taki kierunek, że wytwarzane przez ten prąd własne pole
magnetyczne wspiera zmianę strumienia magnetycznego, która go wywołuje.
C)
Prąd indukowany w obwodzie ma taki kierunek, że wytwarzane przez ten prąd własne pole
magnetyczne ma indukcję B = 0
D)
Prąd indukowany w obwodzie ma taki kierunek, że wytwarzane przez ten prąd własne pole
magnetyczne przeciwdziała zmianie strumienia magnetycznego, która go wywołuje
14. Bozony to mikrocząstki które:
A) charakteryzują się dążnością do ”łączenia się”. Mogą one nieograniczenie zapełniać ten stan; przy
czym czynią to tym ”chętniej”, im więcej bozonów znajduje się w tym stanie. Bozony mają spin
całkowity
(
)
,...
2
,
,
0
,
B) charakteryzują się wyraźną dążnością do ”samotności”. Jeżeli dany stan już jest zajęty przez bozon,
to żaden inny bozon danego rodzaju nie może zająć tego stanu. Jest to konsekwencją zasady Pauliego.
bozony mają spin połówkowy
(
)
,...
2
3
,
2
,
C) charakteryzują się dążnością do ”łączenia się”. Mogą one nieograniczenie zapełniać ten stan; przy
czym czynią to tym ”chętniej”, im więcej bozonów znajduje się w tym stanie. bozony mają spin
połówkowy
(
)
,...
2
3
,
2
,
D) charakteryzują się wyraźną dążnością do ”samotności”. Jeżeli dany stan już jest zajęty przez bozon,
to żaden inny bozon danego rodzaju nie może zająć tego stanu. Jest to konsekwencją zasady Pauliego.
Bozony mają spin całkowity
(
)
,...
2
,
,
0
.
15. Prawo Biotta – Sawarta – Laplacea ma następującą postać matematyczną i jego
zastosowanie pozwala na:
A)
(
)
r
l
d
r
I
B
d
r
o
•
=
3
2
4
π
µ
µ
- policzenie natężenia pola magnetycznego
B
d
jaką kolisty
element przewodnika z prądem
l
d
wytwarza w punkcie A odległym od
l
d
o
r
,
B)
(
)
r
x
l
d
r
I
4
B
d
3
r
o
π
µ
µ
=
- policzenie indukcji magnetycznej
B
d
jaką nieskończenie mały
element
l
d
przewodnika z prądem I wytwarza w punkcie A odległym od
l
d
o
r
,
C)
(
)
r
x
l
d
r
I
E
d
r
o
π
µ
µ
4
=
- policzenie pola elektrycznego
E
d
jaką nieskończenie mały
element
l
d
przewodnika z prądem I wytwarza w punkcie A odległym od
l
d
o
r
,
D)
(
)
r
l
d
r
l
B
d
r
o
±
=
3
4
ε
π
µ
µ
- policzenie indukcji magnetycznej
B
d
jaką odcinek l
przewodnika z prądem wytwarza w punkcie A odległym od l o r
2
.
gdzie:
µ
o
– przenikalność magnetyczna próżni,
µ
r
– względna przenikalność magnetyczna
ośrodka,
ε
- przenikalność elektryczna ośrodka.
16. Pasmo walencyjne to:
A) najniższe w skali energii pasmo, które w temp. T = 0 K jest całkowicie lub częściowo zapełnione,
B) najniższe w skali energii pasmo, które w temperaturze T = 0 K jest całkowicie puste
C) najwyższe w skali energii pasmo, które w temp. T = 0 K jest całkowicie lub częściowo zapełnione,
D) najwyższe w skali energii pasmo, które w temperaturze T = 0 K jest całkowicie puste
17. Dla nieskończenie długich płaskich i równoległych powierzchni naładowanych jednakowym
lecz przeciwnym ładunkiem o gęstości powierzchniowej
σ
:
A)
Pole elektryczne w obszarze swego występowania ma wartość dwukrotnie większą niż dla
pojedynczej nieskończonej warstwy o tej samej gęstości powierzchniowej ładunku i wynosi E=
σ/ε
0 ,
B)
Maksymalne pole elektryczne jest na powierzchniach naładowanych i wynosi E=
σ,
C)
Pole elektryczne jest minimalne pomiędzy warstwami i wynosi E=
σ,
D) Pole pomiędzy warstwami jest niejednorodne o bliżej nieokreślonej wartości.
18. Przyrost entropii dS układu definiujemy jako:
A)
T
dQ
dU
dS
+
=
B)
dU
T
dQ
dS
+
=
C)
T
dQ
dS
=
D)
dQ
dU
T
dS
+
=
19. Wśród szerokiej klasy drgań możemy wyróżnić drgania harmoniczne:
A)
Drgania harmoniczne to takie drgania, w których wielkość charakteryzująca dany układ
zmienia się z czasem okresowo.
( )
(
)
o
o
t
A
t
A
ϕ
ω +
=
B)
Drgania harmoniczne to takie drgania, w których wielkość charakteryzująca dany układ
zmienia się z czasem sinusoidalnie lub cosinusoidalnie:
( )
(
)
o
o
t
cos
A
t
A
ϕ
+
ω
=
C)
Drgania harmoniczne to takie drgania, w których wielkość charakteryzująca dany układ nie
zależy od czasu.
( )
(
)
o
o
t
A
t
A
ϕ
ω +
≠
cos
D)
Drgania harmoniczne to takie drgania, w których wielkość charakteryzująca dany układ
zmienia się z odległością x sinusoidalnie lub cosinusoidalnie:
( )
(
)
o
o
x
A
t
A
ϕ
ω +
=
cos
20.Jeżeli przez E
v
oznaczymy energią aktywacji potrzebną do wytworzenia luki, a przez E
i
energią aktywacji potrzebną do wytworzenia atomu międzywęzłowego to zawsze pomiędzy E
v
i
E
i
zachodzi relacja
A) Energia E
i
jest zawsze równa energii E
v
B) Energia E
i
jest zawsze większa od energii E
v
C) Energia E
i
raz jest mniejsza od energii E
v
a raz większa
D) Energia E
i
jest zawsze mniejsza od energii E
v
21. Probabilistyczna interpretacja funkcji falowej
Ψ
(x,y,z,t) pozwalającą określić gęstość
prawdopodobieństwa P(x,y,z,t) znalezienia się cząstki w danym punkcie przestrzeni (x,y,z) w
określonej chwili czasu t jako
∗
Ψ
⋅
Ψ
=
Ψ
=
2
)
,
,
(
z
y
x
P
narzuca na rozwiązania równań
Schrödingera pewne warunki formalne tzw „WARUNKI Q”. W myśl tej interpretacji tylko te
rozwiązania równań Schrödingera mają sens fizyczny i są funkcjami falowymi
Ψ
(x,y,z,t), które
spełniają „WARUNKI Q”, a więc funkcje
Ψ
(x,y,z,t) muszą być:
A) funkcjami harmonicznymi (typu sin lub cos) ciągłymi wraz z pierwszymi pochodnymi,
B) ciągłe wraz z pierwszymi pochodnymi, jednoznaczne i rosnące nieograniczenie,
C) ciągłe wraz z pierwszymi pochodnymi, jednoznaczne i ograniczone,
D) ciągłymi wraz z drugimi pochodnymi stowarzyszonymi wielomianami Legendre’a
.
22. Siła działająca na jednostkę długości każdego z przewodników prostoliniowych
umieszczonych w odległości a od siebie w których płyną prądy I
1
, I
2
wyraża się wzorem:
A)
a
I
I
2
l
F
1
2
r
o
⋅
π
µ
µ
=
B)
a
I
I
l
F
r
o
1
2
2
2
×
=
π
µ
µ
C)
l
a
I
I
l
F
r
o
1
2
2
⋅
=
π
µ
µ
D)
2
1
2
2
a
I
I
l
F
r
o
⋅
=
π
µ
µ
gdzie:
µ
o
– przenikalność magnetyczna próżni,
µ
r
– względna przenikalność magnetyczna
ośrodka.
23. Koncentrację dziur p w paśmie walencyjnym w półprzewodniku samoistnym wynosi:
A)
kT
E
v
F
e
N
p
+
=
B)
kT
E
v
F
e
N
p
−
=
C)
kT
E
v
F
e
N
p
3
−
=
D)
kT
E
v
F
e
N
p
2
+
=
gdzie wielkość N
v
jest efektywną gęstością stanów w paśmie walencyjnym, E
F
energią Fermiego, k
stałą Boltzmana, a T temperaturą.
24. Które stwierdzenie nie jest wnioskiem z badań Biota i Savarta nad polem magnetycznym
prądów elektrycznych:
A) indukcja pola magnetycznego B w danym punkcie ośrodka jest wprost proporcjonalna do
natężenia prądu I płynącego w przewodniku,
B)
indukcja pola magnetycznego B w danym punkcie ośrodka zależy od kształtu i rozmiarów
przewodnika z prądem,
C) indukcja pola magnetycznego B w danym punkcie ośrodka zależy od położenia tego punktu
względem przewodnika,
D) indukcja pola magnetycznego B w danym punkcie pola nie zależy od własności ośrodka.
25. Wektorami są wielkości do opisu których niezbędna jest znajomość:
A) wartość liczbowej (zwanej też modułem), kierunku, zwrotu i punktu przyłożenia,
B) kierunku, zwrotu i punktu przyłożenia,
C) tylko samej wartości liczbowej,
D) wartość liczbowej (zwanej też modułem) i kierunku.
26. Gęstość stanów g(E) w przestrzeni energii mikrocząstki o masie m i energii E możemy
zapisać:
A)
( )
( )
2
/
1
3
2
3
2
4
E
h
m
E
g
π
=
B)
( )
( )
E
h
m
E
g
3
2
3
2
4
π
=
C)
( )
( )
2
3
2
3
2
4
E
h
m
E
g
π
=
D)
( )
( )
2
/
1
4
2
3
2
4
E
h
m
E
g
π
=
gdzie h to stała Plancka.
27. Pęd ciała o masie m poruszającego się z prędkością
υ
jest to
A)
wektor o kierunku zgodnym z kierunkiem wektora
υ
i module równym iloczynowi siły jaka
działa na ciał i czasu jej działania,
B)
wektor o kierunku zgodnym z kierunkiem wektora prędkości
υ
i module równym iloczynowi
masy ciała m i prędkości
υ
,
C)
iloczyn masy m ciała i prędkości
υ
,
D) iloczyn siły jaka działa na ciał i kwadratu czasu jej działania.
28. Kwantowa funkcja rozkładu Fermiego – Diraca dla zwyrodniałego gazu fermionów o
temperaturze T i energii Fermiego E
F
ma postać:
A)
( )
(
)
1
exp
+
−
=
kT
E
E
E
E
f
F
B)
( )
(
)
−
=
kT
E
E
E
f
F
exp
1
C)
( )
(
)
1
exp
1
−
−
=
kT
E
E
E
f
F
D)
( )
(
)
1
exp
1
+
−
=
kT
E
E
E
f
F
gdzie k – to stała Boltzmana.
29. Które ze stwierdzeń nie jest wynikiem prawa Gaussa dla pola elektrycznego:
A) Strumień natężenia pola elektrycznego przez dowolną powierzchnię zamkniętą zależy od
rodzaju ośrodka,
B) Jeżeli ładunek leży na zewnątrz zamkniętej powierzchni, to strumień natężenia pola
elektrycznego przez tę powierzchnię znika,
C) Strumień pola nie zależy od wielkości ładunku elektrycznego zawartego wewnątrz
powierzchni,
D) Strumień natężenia pola elektrycznego przez dowolną powierzchnię zamkniętą jest wprost
proporcjonalny do całkowitego ładunku zamkniętego w tej powierzchni.
30. Dyslokacja śrubowa jest
A) defektem śrubowym B) defektem punktowym
C) defektem krawędziowym
D) defektem liniowym
31. Kwantowa funkcja rozkładu Bosego – Einsteina dla zwyrodniałego gazu bozonów o
temperaturze T i energii Fermiego E
F
ma postać:
A)
( )
(
)
−
=
kT
E
E
E
f
F
exp
1
B)
( )
(
)
1
exp
+
−
=
kT
E
E
E
E
f
F
C)
( )
(
)
1
exp
1
−
−
=
kT
E
E
E
f
F
D)
( )
(
)
1
exp
1
+
−
=
kT
E
E
E
f
F
gdzie to stała Boltzmana
32. Przyspieszenie a = a
n
w ruchu jednostajnym po okręgu zwane niekiedy przyspieszeniem
dośrodkowym wynosi:
A)
r
a
n
2
υ
=
B)
r
a
n
ω
=
C)
2
r
a
n
ω
=
D)
r
a
n
υ
=
gdzie:
υ
,
ω
i r
to odpowiednio: prędkość liniowa, prędkość kątowa i promień okręgu.
33. Które z poniższych stwierdzeń jest fałszywe:
A)
Wektor indukcji elektrycznej D jest niezależny od natężenia pola elektrycznego E,
B)
Całkowity ładunek zgromadzony wewnątrz dowolnej powierzchni zamkniętej równy jest
strumieniowi wektora indukcji elektrycznej przez ta powierzchnię.
C)
Wektor indukcji elektrycznej D w próżni wynosi: D =
ε
0
E,
D) Kierunek wektora indukcji elektrycznej zależy od kierunku wektora pola elektrycznego oraz
własności dielektryka,
34. Fermiony to mikrocząstki które:
A) charakteryzują się wyraźną dążnością do ”samotności”. Jeżeli dany stan już jest zajęty przez
fermion, to żaden inny fermion danego rodzaju nie może zająć tego stanu. Jest to konsekwencją
zasady Pauliego. Fermiony mają spin połówkowy
(
)
,...
2
3
,
2
,
B) charakteryzują się wyraźną dążnością do ”samotności”. Jeżeli dany stan już jest zajęty przez
fermion, to żaden inny fermion danego rodzaju nie może zająć tego stanu. Jest to konsekwencją
zasady Pauliego. Fermiony mają spin całkowity
(
)
,...
2
,
,
0
,
C) charakteryzują się dążnością do ”łączenia się”. Mogą one nieograniczenie zapełniać ten stan; przy
czym czynią to tym ”chętniej”, im więcej fermionów znajduje się w tym stanie. Fermiony mają spin
połówkowy
(
)
,...
2
3
,
2
,
D) charakteryzują się dążnością do ”łączenia się”. Mogą one nieograniczenie zapełniać ten stan; przy
czym czynią to tym ”chętniej”, im więcej fermionów znajduje się w tym stanie. Fermiony mają spin
całkowity
(
)
,...
2
,
,
0
.
35. Podaj, które z poniższych stwierdzeń stanowią postulaty szczególnej teorii względności
Einsteina:
A)
Zasada względności i transformacja Lorentza,
B)
Zasada względności oraz stała prędkość światła w układach inercjalnych,
C)
Transformacja Lorentza i stała prędkość światła,
D)
Zasada względności oraz niezmienniczość praw fizyki w układach inercjalnych.
36. Iloczyn np koncentracji elektronów n w paśmie przewodnictwa i koncentracji dziur p w
paśmie walencyjnym ma postać:
A)
n
n
e
NN
np
i
kT
E
c
g
=
=
−
B)
p
n
n
n
e
N
N
np
i
i
kT
E
c
v
E
=
=
=
−
C)
2
i
kT
E
c
v
n
e
N
N
np
g
=
=
−
D)
p
n
Ne
N
np
i
kT
E
v
g
=
=
−
(i zawsze jest taki sam zarówno dla półprzewodnika samoistnego jak i
domieszkowego)
gdzie N
V
i N
C
to odpowiednio efektywne liczby stanów w paśmie walencyjnym i przewodnictwa, N to
liczba atomów w krysztale, E
F
to energia Fermiego, E
g
to szerokość przerwy energetycznej, k to stała
Boltzmana, T to temperatura, n
i
to koncentracja samoistna.
37. Prawo kwantyzacji ładunku mówi, że:
A) występujące w przyrodzie ładunki są wielokrotnością ładunku elektronu,
B) nie ma takiego prawa,
C) występujące w przyrodzie ładunki są sumą ładunków protonów i neutronów,
D) występujące w przyrodzie ładunki są wielokrotnością ładunku neutronu.
38. Poboczna liczba kwantowa l (zwana niekiedy orbitalną lub azymutalną), przy zadanej
wartości głównej liczby kwantowej n może przyjmować jedną z następujących wartości:
A)
l = 0, 1, 2, 3, ... (n-2), (n-1)
B)
l = …-(n-1), -(n-2), ..., -3, -2, -1, 0, 1, 2, 3,..., (n-2), (n-1)
C)
l =1, 2, 3, ...
(n-2), (n-1), n 1)
D)
l = 0, 1, 2, 3, ... (n-2), (n-1), n
39. Odcinek L leży wzdłuż osi Ox nieruchomego układu odniesienia O. Układ O
’
porusza się z
prędkością V względem układu O tak ,że oś Ox jest równoległa do osi O
’
x
’
. Ile wynosi długość
odcinka L
’
w układzie O
’
.
A)
2
2
'
1
c
V
L
L
−
=
B)
c
V
L
L
+
=
1
'
C)
2
2
'
1
c
V
L
L
+
=
D)
c
V
L
L
−
=
1
'
40. Prędkość elektronu V w krysztale jest równa prędkości grupowej V
g
fali materii de Brogli'a
w tym krysztale i wynosi:
A)
dE
dk
d
dk
v
v
g
1
=
=
=
ω
B)
dk
dE
dk
d
v
v
g
1
=
=
=
ω
C)
dE
dk
d
dk
v
v
g
π
ω
π
2
2
=
=
=
D)
dk
dE
dk
hd
v
v
g
π
π
ω
2
2
=
=
=
41. Defekt Schottky'ego to
A) przemieszczenie atomu z węzła sieci leżącego w głębi kryształu do pozycji międzywęzłowej, który
leży na jego powierzchni,
B) przemieszczenie atomu z węzła sieci leżącego w głębi kryształu do innego węzła sieci (w głębi
kryształu),
C) przemieszczenie luki z węzła sieci leżącego w głębi kryształu do węzła sieci, który leży na jego
powierzchni,
D) przemieszczenie atomu z węzła sieci leżącego w głębi kryształu do węzła sieci, który leży na jego
powierzchni.
42. Które z poniższych stwierdzeń dotyczących gęstości energii w polu elektrycznym jest
fałszywe:
A) Najmniejsza gęstość energii pola elektrycznego występuje w próżni,
B) Gęstość energii w polu elektrycznym jest nieliniowa funkcja natężenia pola elektrycznego,
C) Gęstość energii w polu elektrycznym dla dielektryka jest zależna od wektora indukcji
elektrycznej.
D) Gęstość energii w polu elektrostatycznym nie zależy od rodzaju ośrodka.
43. Radian jest to jednostka miary
A)
kąta bryłowego o wierzchołku w środku kuli, wycinającym z jej powierzchni część równą
powierzchni kwadratu o boku równym promieniowi tej kuli.
B) łukowej kąta płaskiego, równa stosunkowi łuku l do promienia tego łuku r,
C) łukowej kąta płaskiego, równa stosunkowi promienia łuku r do łuku l,
D) kąta płaskiego zawartego między dwoma promieniami koła, wycinającymi z jego okręgu łuk
o długości równej obwodowi tego koła,
44. Ruchliwość nośników
µ
definiujemy jako:
A)
d
V
E
=
µ
B)
E
v
d
=
µ
C)
2
d
Ev
=
µ
D)
E
v
d
=
µ
gdzie V
d
oznacza prędkości unoszenia (tzw. prędkość dryfu), a E to natężenia zewnętrznego pola
elektrycznego
45. Równanie drgań harmonicznych (równanie ruchu) masy m zawieszonej na sprężynie o stałej
sprężystości k tłumionych (współczynnik tłumienia f) ma następującą postać matematyczną
A)
dx
dt
m
f
t
m
k
dx
t
d
−
−
=
2
2
B)
dt
dx
f
m
x
m
k
dt
x
d
+
−
=
2
2
2
C)
dt
dx
m
f
x
m
k
dt
x
d
+
=
2
2
D)
dt
dx
m
f
x
m
k
dt
x
d
2
2
−
−
=
46. Na bazie obsadzenia przez elektrony pasm energetycznych w krysztale, idealne kryształy
możemy podzielić na metale, półprzewodniki i izolatory. Półprzewodniki to kryształy w których:
A) w temperaturze 0 K pasmo walencyjne jest całkowicie puste a pasmo przewodnictwa całkowicie
zapełnione,
B) w temperaturze 0 K pasmo walencyjne nie jest całkowicie zapełnione lub pasmo przewodnictwa
zachodzi na pasmo walencyjne,
C) w temperaturze 0 K pasmo walencyjne (i pasma niższe) są całkowicie zapełnione, a pasmo
przewodnictwa całkowicie puste; przy czym przerwa energetyczna E
g
między pasmem walencyjnym a
pasmem przewodnictwa jest mniejsza od 3 eV,
D) w temperaturze 0 K pasmo walencyjne (i pasma niższe) są całkowicie zapełnione, a pasmo
przewodnictwa całkowicie puste; przy czym przerwa energetyczna E
g
między pasmem walencyjnym a
pasmem przewodnictwa jest większa niż 3 eV.
47. Która z poniższych zależności na pewno nie przedstawia funkcji opisującej falę płaską.
A)
( )
−
=
λ
π
ω
ψ
ψ
x
t
t
x
2
sin
,
0
B)
( )
(
)
kx
t
sin
t
,
x
0
−
ω
ψ
=
ψ
C)
( )
t
t
ω
ψ
ψ
sin
0
=
D)
( )
−
=
υ
ω
ω
ψ
ψ
x
t
t
x
sin
,
0
48. Komórka elementarna jest scharakteryzowana przez tzw. parametry sieci:
A) tzn. długości jej krawędzi a, b, c oraz kąty
α
,
β
,
γ
zawarte między tymi krawędziami.
B) tzn. długości jej krawędzi a, b, c oraz kąt
α
zawarte między tymi krawędziami b i c.
C) tzn. długości jej krawędzi a, b, c,
D) tzn. kąty
α
,
β
,
γ
zawarte między krawędziami komórki,
49. Kelwin jest jednostką temperatury termodynamicznej skali, w której temperatura punktu
potrójnego (punkt potrójny odpowiada stanowi równowagi między fazą stałą , ciekłą i gazową)
wody jest równa:
A) 273,16 K,
B) 0
0
C,
C) 300,15 K,
D) 100
0
C.
50. Probabilistyczna interpretacja funkcji falowej
Ψ
(x,y,z,t) pozwala określić gęstość
prawdopodobieństwa P(x,y,z,t) znalezienia się cząstki w danym punkcie przestrzeni (x,y,z) w
określonej chwili czasu t. Związek pomiędzy P(x,y,z,t) i
Ψ
(x,y,z,t) ma postać:
A)
dxdydz
dxdydz
z
y
x
P
Ψ
=
Ψ
=
)
,
,
(
B)
dxdydz
dxdydz
z
y
x
P
∗
Ψ
⋅
Ψ
=
Ψ
=
2
)
,
,
(
C)
⋅
Ψ
=
Ψ
=
)
,
,
(
z
y
x
P
D)
∗
Ψ
⋅
Ψ
=
Ψ
=
2
)
,
,
(
z
y
x
P
gdzie: dxdydz jest elementem przestrzeni
51. Negatywny wynik doświadczenia Michelsona-Morley’a był dowodem na:
A) Słuszności transformacji Gallileusza dla dużych prędkości,
B) Istnienie „eteru”,
C) Nieprawidłowości opisu propagacji światła na bazie transformacji Gallileusza,
D) Skończoności prędkości światła.
52. Klasyczna funkcja rozkładu Maxwella – Boltzmana dla niezwyrodniałego gazu cząstek o
temperaturze T i energii Fermiego E
F
ma postać:
A)
( )
(
)
−
=
kT
E
E
E
f
F
exp
1
B)
( )
(
)
1
exp
+
−
=
kT
E
E
E
E
f
F
C)
( )
(
)
1
exp
1
+
−
=
kT
E
E
E
f
F
D)
( )
(
)
1
exp
1
−
−
=
kT
E
E
E
f
F
gdzie k to stała Boltzmana.
53. Popęd siły
F
jest to
A)
wektor o kierunku zgodnym z kierunkiem wektora
F
i module równym iloczynowi siły i
czasu jej działania,
B)
wektor o kierunku zgodnym z kierunkiem wektora prędkości
υ
i module równym iloczynowi
masy ciała m i prędkości
υ
,
C) iloczyn siły i kwadratu czasu jej działania,
D)
iloczyn masy m ciała i prędkości
υ
którą wywoła siła
F
.
54. Równanie ruchu drgań swobodnych masy m zawieszonej na sprężynce o stałej sprężystości k
ma następującą postać matematyczną;
A)
x
m
k
dt
dx
−
=
B)
x
k
m
dt
x
d
+
=
2
2
C)
x
m
k
dt
x
d
2
2
−
=
D)
( )
xt
m
k
dt
x
d
sin
2
2
−
=
55. Dla procesów odwracalnych kiedy układ o temperaturze T wykonuje pracę przeciw ciśnieniu
zewnętrznemu (dW = pdV), pierwszą zasadę termodynamiki możemy zapisać następująco:
A)
dN
TdS
dU
µ
+
=
B)
dN
pdV
TdS
dU
µ
+
+
=
C)
dN
pdV
dU
µ
+
=
D)
dN
pdV
TdS
dU
µ
+
−
=
56. W półprzewodnikach samoistnych w warunkach równowagi termodynamicznej pomiędzy
koncentracją elektronów n w paśmie przewodnictwa, a koncentracją dziur p w paśmie
walencyjnym i koncentracją samoistną n
i
zachodzi związek:
A)
i
n
p
n
=
<
koncentracje elektronów n w paśmie przewodnictwa jest zawsze mniejsza niż
koncentracja dziur p w paśmie walencyjnym która równa się (z definicji) koncentracji samoistnej n
i
B)
i
n
p
n
=
>
koncentracje elektronów n w paśmie przewodnictwa jest zawsze większa niż
koncentracja dziur p w paśmie walencyjnym która równa się (z definicji) koncentracji samoistnej n
i
C)
i
n
p
n
>
=
koncentracje elektronów w paśmie przewodnictwa n i dziur p w paśmie walencyjnym
są jednakowe ale zawsze większe od koncentracji samoistnej n
i
D)
i
n
p
n
=
=
koncentracje elektronów w paśmie przewodnictwa n i dziur p w paśmie walencyjnym
są jednakowe i równe koncentracji samoistnej n
i
57. Potencjału U pola elektrycznego nie możemy (w układzie SI jednostek) wyrażać w:
A) [J/(As)]
B) [J/(Asm)]
C) [Nm/C]
D) [V]
58. Element objętości d
Γ
elementarnej komórki fazowej w przestrzeni fazowej
Γ
wynosi:
A) d
Γ
= h
B) d
Γ
= 2h
3
C) d
Γ
= h
3
D) d
Γ
= h
2
gdzie h to stała Plancka.
59. Prawo indukcji elektromagnetycznej Faraday’a mówi, że:
A)
dt
d
B
Φ
ε
−
=
- SEM indukowana w obwodzie (konturze zamkniętym) jest proporcjonalna do
szybkości zmiany strumienia magnetycznego w danym obwodzie,
B) SEM indukowana w obwodzie (konturze zamkniętym) jest niezależna od szybkości zmiany
strumienia magnetycznego w danym obwodzie,
C)
dt
d
E
Φ
ε
−
=
- SEM indukowana w obwodzie (konturze zamkniętym) jest wprost
proporcjonalna do szybkości zmiany strumienia pola elektrycznego w danym obwodzie,
D)
dt
d
B
Φ
ε =
- SEM indukowana w obwodzie jest proporcjonalna do szybkości zmiany
strumienia magnetycznego w danym obwodzie, SEM wspiera zmiany strumienia.
60. Wartość liczbową orbitalnego momentu pędu L elektronu na orbicie atomu możemy zapisać:
A)
(
)
1
+
=
n
n
L
, gdzie n to główna liczba kwantowa,
B)
( )
1
+
=
l
l
L
, gdzie l to poboczna liczba kwantowa
C)
(
)
1
+
=
l
n
L
, gdzie n to główna, zaś l to poboczna liczba kwantowa.
D)
(
)
1
+
=
m
m
L
, gdzie m to magnetyczna liczba kwantowa,
61. Wzbudzone atom o energii E
n
samorzutnie przechodzi do stanu niższego o energii E
m
.
Takiemu przejściu towarzyszy emisja kwantu promieniowania o częstości
ν
nm
równej:
A)
h
E
E
n
m
nm
−
=
ν
B)
m
n
nm
E
E
h
−
=
ν
C)
h
E
E
m
n
nm
−
=
ν
D)
h
E
E
m
n
nm
−
=
π
ν
2
62. Natężenie pola elektrycznego E nie możemy (w układzie SI jednostek) wyrażać w:
A) [J/(Asm)]
B) [N/m
2
]
C) [V/m]
D) [N/C]
63. Wartość liczbowa przyśpieszenia chwilowego a
(zwanego też przyśpieszeniem) jest:
A) stosunkiem drogi s do czasu t,
B)
pierwszą pochodną drogi s względem czasu t
dt
ds
t
s
a
t
=
∆
∆
=
→
∆
0
lim
,
C)
stosunkiem drogi s do kwadratu czasu t
2
,
D)
drugą pochodną drogi względem czasu
2
2
dt
s
d
dt
ds
dt
d
a
=
=
.
64. W 1924 roku Louis de Broglie w swej rozprawie doktorskiej wysunął hipotezę, że każdej
cząstce materialnej o masie m poruszającej się z pędem p i energią E należy przypisać falę
materii o długości
λ
i częstości
ν
wg poniższych równań:
A),
E
p
=
λ
,
h
E
=
ν
B)
p
h
=
λ
,
h
E
=
ν
C),
p
h
=
λ
,
E
h
=
ν
D)
h
p
=
λ
,
h
E
=
ν
gdzie: h – stała Planca.
65. Definicja jednostki Amper jest następująca:
A)
Amper jest natężeniem prądu zmiennego się, który płynąc w dwóch równoległych
prostoliniowych nieskończenie długich przewodach, o przekroju okrągłym = 1mm
2
,
umieszczonych w próżni w odległości 1 m jeden od drugiego – wywołałby między tymi
przewodami siłę
N
10
2
7
−
⋅
na każdy metr długości przewodu.
B)
Amper jest natężeniem prądu niezmieniającego się, który płynąc w dwóch prostopadłych
prostoliniowych nieskończenie długich przewodach, o przekroju okrągłym = 1mm
2
,
umieszczonych w próżni w odległości 1 m jeden od drugiego – wywołałby między tymi
przewodami siłę
N
10
2
7
−
⋅
na każdy metr długości przewodu.
C)
Amper jest natężeniem prądu niezmieniającego się, który płynąc w dwóch równoległych
prostoliniowych nieskończenie długich przewodach, o przekroju okrągłym znikomo małym,
umieszczonych w próżni w odległości 1 m jeden od drugiego – wywołałby między tymi
przewodami siłę
N
10
2
7
−
⋅
na każdy metr długości przewodu.
D)
Amper jest natężeniem prądu niezmieniającego się, który płynąc w dwóch równoległych
prostoliniowych nieskończenie długich przewodach, o przekroju okrągłym (= 1 cm
2
),
umieszczonych w argonie w odległości 1 cm jeden od drugiego – wywołałby między tymi
przewodami siłę
N
10
2
7
−
⋅
na każdy metr długości przewodu.
66. Dyslokacja krawędziowa jest
A) defektem krawędziowym
B) defektem śrubowym
C) defektem punktowym
D) defektem liniowym
67. Dla dipola elektrycznego (elektryczny moment dipolowym |p|=|qd|) natężenie pola
elektrycznego E na osi prostopadłej do wektora momentu dipolowego p zależy od:
A) Ośrodka, kwadratu odległości od dipola oraz jego momentu dipolowego,
B) Ośrodka, odległości od dipola oraz jego momentu dipolowego,
C) Ośrodka, sześcianu odległości od dipola oraz jego momentu dipolowego,
D) Ośrodka, odległości od dipola, jego momentu dipolowego i rozmiarów dipola.
68. Skalarami są wielkości których opis ogranicza się do podania:
A) wartość liczbowej (zwanej też modułem) i kierunku,
B) wartość liczbowej (zwanej też modułem), kierunku, zwrotu i punktu przyłożenia,
C) tylko wartości liczbowej,
D) kierunku, zwrotu i punktu przyłożenia
69. W procesie nieodwracalnym
A) entropia układu rośnie dS>0
B) energia wewnętrzna układu malejedU<0 entropia układu rośnie dS>0
C) entropia układu maleje dS<0
D) energia wewnętrzna układu rośnie dU>0
70. Gdy do kryształu zbudowanego z czterowartościowych atomów germanu (Ge) lub krzemu
(Si) wprowadzimy pięciowartościowe atomy domieszkowe fosforu (P), arsenu (As) lub antymonu
(Ab) to otrzymamy:
A) bardzo dobry izolator o przerwie wzbronionej E
g
> 18 eV B) półprzewodnik samoistny
C) półprzewodnik typu p
D) półprzewodnik typu n
71. Który z poniższych wzorów nie określa relatywistycznej energii kinetycznej E
K
.
A)
∫
=
r
K
Fdr
E
0
B)
2
2
2
2
1
c
m
c
V
c
m
E
O
O
K
−
−
=
C)
2
)
(
c
m
m
E
O
K
−
=
D)
2
c
m
E
K
=
72. Przyrost entropii dS układu w temperaturze T definiujemy jako:
A)
dQ
dU
T
dS
+
=
B)
T
dQ
dU
dS
+
=
C)
T
dQ
dS
=
D)
dU
T
dQ
dS
+
=
gdzie dQ. jest przyrostem ciepła, a dU przyrostem energii wewnętrznej układu.
73. Jednostką mocy w układzie SI jest:
A)
Pascal [Pa] jest to praca jaką wykonuje siła 1[N] na powierzchni 1[m
2
] w czasie 1[s],
B) Newton [N] jest to moc siły 1[N] na drodze 1[m],
C) Wat [W] jest to praca 1[J] wykonana w czasie 1[s],
D) Dżul [J] jest to moc siły 1[N] na drodze 1[m].
74. Na bazie obsadzenia przez elektrony pasm energetycznych w krysztale, idealne kryształy
możemy podzielić na metale, półprzewodniki i izolatory. Izolatory to takie kryształy w których:
A) w temperaturze 0 K pasmo walencyjne (i pasma niższe) są całkowicie zapełnione, a pasmo
przewodnictwa całkowicie puste; przy czym przerwa energetyczna E
g
między pasmem walencyjnym a
pasmem przewodnictwa jest większa niż 3 eV,
B) w temperaturze 0 K pasmo walencyjne (i pasma niższe) są całkowicie zapełnione, a pasmo
przewodnictwa całkowicie puste; przy czym przerwa energetyczna E
g
między pasmem walencyjnym a
pasmem przewodnictwa jest mniejsza od 3 eV,
C) w temp. 0 K pasmo walenc. jest całkowicie puste a pasmo przewodnictwa jest całkowicie
zapełnione
D) w 0 K pasmo walenc nie jest całkowicie zapełnione lub pasmo przewod zachodzi na pasmo
walenc.
75. Wybierz najbardziej pełne (prawidłowe) fizyczne sformułowanie drugiej zasady dynamiki
Newtona:
A) Jeżeli na ciało działa niezrównoważona siła to ciało porusza się ruchem jednostajnym
prostoliniowym z przyspieszeniem liniowym wprost proporcjonalnym do tej siły a odwrotnie
proporcjonalnym do miary bezwładności ciała, którą jest jego masa,
B) Masę ciała m określa iloczyn wektorowy wektora siły F i wektora przyśpieszenia a:
F x a = m
C) Zmiana momentu pędu ciała równa jest popędowi siły wywartemu na to ciało
D) Przyspieszenie jakiemu ulega ciało pod wpływem działania siły F jest wprost proporcjonalne
do masy ciała i posiada ten sam kierunek i zwrot co siła F,
76. Jeżeli poziomy energetyczne w atomie swobodnym były (2l+1)-krotnie zdegenerowane (bez
uwzględnienia spinu), to odpowiadające im pasma energetyczne będą miały
A) N(l+1)
podpoziomów
B) 2N(2l+1)
podpoziomów
C) N(2l+1)
podpoziomów
D) 2N
podpoziomów
gdzie N – ilość atomów w krysztale.
77. Co nazywamy strumieniem pola elektrycznego:
A) Całkowity strumień przechodzący przez daną powierzchnię zamkniętą,
B) Iloczyn skalarny wektora powierzchni i przechodzącego przez nią wektora natężenia pola
elektrycznego,
C) Ilość linii sił pola przechodzących na zewnątrz przez daną powierzchnię,
D) Iloczyn wektorowy wektora natężenia pola elektrycznego i wektora powierzchni.
78. Indukcja magnetyczna B pochodzącą od nieskończenie długiego prostoliniowego
przewodnika w punkcie odległym o r
o
od przewodnika z prądem I jest wyrażona wzorem:
A)
(
)
o
r
o
r
I
B
3
0
2
π
µ
µ
µ
⋅
×
=
B)
π
µ
µ
I
B
r
o
⋅
=
C)
o
r
o
r
I
B
π
µ
µ
2
×
=
D)
o
r
o
r
I
B
π
µ
µ
2
⋅
=
gdzie:
µ
o
– przenikalność magnetyczna próżni,
µ
r
– względna przenikalność magnetyczna
ośrodka.
79. Przestrzeń fazowa
Γ
to:
A) trójwymiarowa przestrzeń o współrzędnych x, y, z..
B) siedmiowymiarowa przestrzeń o współrzędnych x, y, z, p
x
, p
y
, p
z
, E.
C) sześciowymiarowa przestrzeń o współrzędnych x, y, z, p
x
, p
y
, p
z
.
D) czterowymiarowa przestrzeń o współrzędnych x, y, z, E.
gdzie
x, y, z to współrzędne przestrzenne cząstki,
p
x
, p
y
, p
z
to składowe wektora pędu cząstki,
E – to energia całkowita cząstki.
80. Pasmo przewodnictwa to:
A) najwyższe w skali energii pasmo które w temperaturze T = 0 K jest całkowicie lub częściowo
zapełnione,
B) najniższe w skali energii pasmo które w temperaturze T = 0 K jest całkowicie lub częściowo
zapełnione,
C) najniższe w skali energii pasmo które w temperaturze T = 0 K jest całkowicie puste
D) najwyższe w skali energii pasmo które w temperaturze T = 0 K jest całkowicie puste
81. Wartość liczbowa prędkości chwilowej
υ
(nazywanej też prędkością) jest:
A)
drugą pochodną drogi względem czasu
2
2
dt
s
d
dt
ds
dt
d
=
=
υ
,
B)
stosunkiem drogi s do kwadratu czasu t
2
,
C)
pierwszą pochodną drogi s względem czasu t
dt
ds
t
s
lim
0
t
=
∆
∆
=
υ
→
∆
,
D) stosunkiem drogi s do czasu t.
82. Pojemności elektrycznej kondensatora nie możemy (w układzie SI jednostek) wyrażać w:
A) [F]
B) [CA/W]
C) [C/V]
D) [Wb]
83. Na bazie obsadzenia przez elektrony pasm energetycznych w krysztale, idealne kryształy
możemy podzielić na metale, półprzewodniki i izolatory. Metale to takie kryształy w których:
A) w temperaturze 0 K pasmo walencyjne (i pasma niższe) są całkowicie zapełnione, a pasmo
przewodnictwa całkowicie puste; przy czym przerwa energetyczna E
g
między pasmem walencyjnym a
pasmem przewodnictwa jest większa niż 3 eV,
B) w temperaturze 0 K pasmo walencyjne (i pasma niższe) są całkowicie zapełnione, a pasmo
przewodnictwa całkowicie puste; przy czym przerwa energetyczna E
g
między pasmem walencyjnym a
pasmem przewodnictwa jest mniejsza od 3 eV,
C) w temperaturze 0 K pasmo walencyjne jest całkowicie puste a pasmo przewodnictwa całkowicie
zapełnione,
D) w temperaturze 0 K pasmo walencyjne nie jest całkowicie zapełnione lub pasmo przewodnictwa
zachodzi na pasmo walencyjne.
84. Dla układu ‘primowego’ poruszającego względem nieruchomego układu ‘bezprimowego’
ruchem jednostajnym z prędkością V równolegle do osi x tylko jedno z poniższych wyrażeń
opisuje transformatę Lorentza, które to wyrażenie?
A.
2
2
'
1
c
V
Vt
x
x
+
−
=
,
y
y
=
'
,
z
z
=
'
,
2
2
2
'
1
c
V
x
c
V
t
t
−
+
=
B.
2
2
'
1
c
V
Vt
x
x
−
−
=
,
y
y
=
'
,
z
z
=
'
,
2
2
2
'
1
c
V
x
c
V
t
t
−
−
=
C.
2
2
'
1
c
V
Vt
x
x
−
+
=
,
y
y
=
'
,
z
z
=
'
,
2
2
2
'
1
c
V
x
c
V
t
t
−
+
=
D.
2
2
'
1
c
V
Vt
x
x
+
−
=
,
y
y
=
'
,
z
z
=
'
,
2
2
2
'
1
c
V
x
c
V
t
t
+
−
=
85. Defektami punktowymi mogą być:
A). granicę między przesuniętą a nieprzesuniętą częścią kryształu,
B). miejsca w płaszczyźnie sieciowej kryształu w których ciągłość sieci urywa się wzdłuż pewnej linii
(zwanej krawędzią defektu punktowego),
C) puste węzły sieci (luki), atomy międzywęzłowe oraz domieszki chemiczne,
D) Punkty przekształcenia pewnej płaszczyzny atomowej w powierzchnie śrubową, z czego wywodzi
się nazwa punktowego defektu śrubowego.
86. Jednostką pracy i energii w układzie SI jest:
A)
Pascal [Pa] jest to praca jaką wykonuje siła 1[N] na powierzchni 1[m
2
],
B) Wat [W] jest to praca siły 1[N] na drodze 1 [m] w czasie 1 [s],
C) Dżul [J] jest to praca siły 1[N] na drodze 1 [m],
D) Newton [N] jest to praca siły 1[N] na drodze 1 [m].
87. Zasadę nieoznaczoności Heisenberga możemy zapisać:
A)
2
/
≥
∆
∆
x
p
x
,
2
/
≥
∆
∆
y
p
y
,
2
/
≥
∆
∆
z
p
z
,
2
/
≥
∆
∆
t
E
B)
2
≥
∆
∆
x
p
x
,
2
≥
∆
∆
y
p
y
,
2
≥
∆
∆
z
p
z
,
2
≥
∆
∆
t
E
C)
E
p
x
x
2
≥
∆
∆
,
E
p
y
y
2
≥
∆
∆
,
E
p
z
z
2
≥
∆
∆
,
p
t
E
2
≥
∆
∆
D)
2
/
≥
∆
∆
x
p
x
,
2
/
≥
∆
∆
y
p
y
,
2
/
≥
∆
∆
z
p
z
,
2
/
≥
∆
∆
E
t
gdzie:
∆
x,
∆
y
, ∆
z określają nieoznaczoności położenia cząstki w punkcie (x,y,z),
∆
p
x
,
∆
p
y
, ∆
p
z
określają nieoznaczoności pędu [p
x
, p
y
,
p
z
] cząstki w punkcie (x,y,z),
∆
t określa nieoznaczoność czasu
t znalezienia się cząstki w punkcie (x,y,z),
∆Ε
określa nieoznaczoność energii E cząstki o pędzie p w
punkcie (x,y,z) w chwili t.
88. Poniżej zostały przedstawione cztery równania Maxwella, jednak jedno z nich zostało
zapisane błędnie, które z poniższych równań nie jest równaniem Maxwella:
A)
∫
=
⋅
Q
s
d
D
B)
∫
=
⋅
0
µ
µ
r
s
d
B
C)
∫
Φ
−
=
⋅
dt
d
c
d
E
B
D)
∫
Φ
+
=
⋅
dt
d
I
c
d
H
D
89. Gęstość stanów g(p) w przestrzeni pędów możemy zapisać:
A)
( )
4
2
8
h
p
p
g
π
=
B)
( )
3
2
8
h
p
p
g
π
=
C)
( )
3
3
8
h
p
p
g
π
=
D)
( )
3
2
8
h
p
p
g
=
gdzie p to pęd mikrocząstki, a h to stała Plancka.
90. W zależności od stopnia uporządkowania struktury wewnętrznej ciała stałe (czyli ciała
odznaczające się stabilnością kształtu) dzielimy na ciała krystaliczne i amorficzne. Ciała
krystaliczne są to ciała które:
A) wykazują okresowe uporządkowanie tylko wewnątrz pewnych obszarów zwanych ziarnami
krystalicznymi,
B) wykazują okresowe uporządkowanie (atomów jonów lub cząsteczek) dalekiego zasięgu w
przestrzeni
C) wykazują jednakowy rozkład radialny (atomów jonów lub cząsteczek) we wszystkich kierunkach.
D) wykazują uporządkowanie krótkiego zasięgu w całej objętości kryształu
91. Szerokość poziomu energetycznego elektronu walencyjnego
∆
E w krysztale jest w
przybliżeniu równa
A)
∆
E
≈
100 eV
B)
∆
E
≈
1000 eV
C)
∆
E
≈
1 eV D)
∆
E
≈
10 eV
92. Wzór na siłę Lorentza ma postać i opisuje:
A)
( )
B
q
F
•
=
υ
0
Zależność siły
F
od prędkości
υ
przewodnika poruszającego się w polu
magnetycznym o indukcji
B
B)
( )
B
x
q
F
υ
0
=
Zależność prędkości
υ
ładunku próbnego q
0
poruszającego się w polu
magnetycznym o indukcji
B
od siły
F
działającej na to pole
C)
( )
B
x
q
F
0
υ
=
Zależność siły
F
od prędkości
υ
ładunku próbnego q
0
poruszającego się w
polu elektrycznym o indukcji
B
D)
( )
B
x
q
F
υ
π
0
2
=
Zależność siły
F
od prędkości
υ
ładunku próbnego q
0
poruszającego się
w polu magnetycznym o indukcji
B
93. Znając energię elektronu E
F
na poziomie Fermiego możemy policzyć prędkość elektronu V
F
na poziomie Fermiego czyli tzw. prędkość Fermiego. Prędkość Fermiego wyraża się wzorem:
A)
m
E
v
F
F
2
=
B)
m
E
v
F
F
2
2
=
C)
m
E
v
F
F
2
=
D)
m
E
v
F
F
=
94. Steradian jest to jednostka miary:
A) kąta płaskiego zawartego między dwoma promieniami koła, wycinającymi z jego okręgu łuk
o długości równej obwodowi tego koła,
B)
, kąta bryłowego o wierzchołku w środku kuli, wycinającym z jej powierzchni część równą
powierzchni kwadratu o boku równym połowie promienia tej kuli,
C)
łukowej kąta płaskiego, równa stosunkowi promienia kuli r do powierzchni S wyciętej przez
ten kąt,
D) kąta bryłowego o wierzchołku w środku kuli, wycinającym z jej powierzchni część
równą powierzchni kwadratu o boku równym promieniu tej kuli, (
2
r
S
=
Ω
).
E) 95. Równoległościan zbudowany na elementarnych wektorach translacji
nazywamy komórką elementarną prostą lub prymitywną. W elementarnej
komórce prostej węzły sieci przestrzennej znajdują się:
A) w narożach i przekątnej podstawy komórki,
B) tylko w narożach, a zatem na jedną komórkę przypada jeden węzeł,
C) w narożach i przekątnych ścian bocznych komórki,
D) w narożach, przekątnej podstawy i przekątnych ścian bocznych komórki.
96. Momentem siły
M
względem punktu 0 (osi obrotu) nazywamy iloczyn wektorowy wektora
wodzącego
r
i wektora siły
F
. (wektory
F
i
r
tworzą kąt
α):
A)
F
x
r
M
=
rF
M
=
B)
F
r
M
•
=
α
cos
rF
M
=
C)
F
x
r
M
=
α
sin
rF
M
=
D)
F
x
r
M
=
α
sin
rF
M
=
97. Poruszającemu się w krysztale elektronowi opisanego falą materii de Blogli’a o długości fali
λ
czyli o k =
2π/λ
i energii E(k) należy przypisać masę efektywną m* o postaci:
A)
2
2
2
2
*
−
=
dk
E
d
m
B)
1
2
2
2
*
−
=
dE
k
d
m
C)
2
2
2
2
*
−
=
dE
k
d
m
D)
1
2
2
2
*
−
=
dk
E
d
m
98. Sformułowane przez Franklina prawo zachowania ładunku stwierdza, że:
A) Zasada superpozycji oddziaływań elektrostatycznych musi być spełniona,
B) W układzie zamkniętym anhilacja naładowanych cząstek nie jest możliwa,
C) W układzie zamkniętym przyrost ładunku odbywa się kosztem pola elektrostatycznego
D)
W układzie zamkniętym całkowity ładunek pozostaje stały,.
99. Gaz elektronowy w półprzewodnikach jest:
A) niezwyrodniałym gazem bozonów i dlatego stosujemy do jego opisu funkcje rozkładu Maxwella-
Boltzmana.
B) niezwyrodniałym gazem fermionów i dlatego stosujemy do jego opisu funkcje rozkładu Maxwella-
Boltzmana
C) zwyrodniałym gazem bozonów i dlatego stosujemy do jego opisu funkcje rozkładu Bose-Einsteina
D) zwyrodniałym gazem fermionów i dlatego stosujemy do jego opisu funkcje rozkładu Fermiego-
Diraca,
100. Wzór Ampera na siłę elektrodynamiczną
F
d
działający na przewodnik z prądem I o
długości
l
d
umieszczony w polu magnetycznym o indukcji
B
ma postać:
A) tej zależności nie da się określić wzorem matematycznym
B)
(
)
B
x
l
d
I
F
d
=
C)
(
)
l
d
x
B
I
F
d
=
D)
(
)
B
l
d
I
F
d
•
=
Document Outline