Wprowadzenie do fizyki
Mirosław Kozłowski
rok akad. 2002/2003
Wprowadzenie do fizyki
Mirosław Kozłowski
rok akad. 2002/2003
Część 6a
Wstęp do
Szczególnej Teorii
Względności
Wstęp do Szczególnej Teorii
Względności cz. a
Slajd podsumowania
Koniec
pokazu
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
3
6.1 Historia Szczególnej Teorii Względności
.
6.2 Pojęcie czasu w Szczególnej Teorii Względności;
Elastyczność czasu
.
Linki do stron WWW
Hyper Physics
4
Astronomy Picture of the Day
Space Photos and Images
P
hy
si
cs
W
or
ld
,
9
(2002)
5
P
hy
si
cs
W
or
ld
6.1 Historia Szczególnej Teorii
Względności
1. W. Kaufmann,
Die elektromagnetische Masse des Electrons,
Nachr. Ges. Wiss. Göttingen, 2 (1901) 143;
Phys. Z., 4 (1902) 54.
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
6
Phys. Z., 4 (1902) 54.
2. A. H. Bucherer,
Phys. Zeit., 9 (1908) 755.
.
1
2
2
0
c
v
m
m
−
=
3. W. Bertozzi,
Am. J. Phys., 32 (1964)531.
4. J. Bailey et al.,
.
1
2
2
2
0
c
v
c
m
E
−
=
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
7
4. J. Bailey et al.,
Nature, 268 (1997) 301.
.
1
2
2
0
c
v
t
t
−
∆
=
∆
5. H. Poincaré,
Sur la dynamique de l’electron,
Comptes rendus de l’Academie de Science
140 (1905) 1504.
6. A. Einstein,
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
8
6. A. Einstein,
Zur Elektrodynamik bewegter Körper,
Ann. Phys. 17 (1905) 891,
(30 czerwiec 1905).
R
en
d
ic
o
n
ti
d
el
C
ir
co
lo
M
a
te
m
a
ti
co
,
w
k
tó
ry
m
u
k
az
ał
s
ię
a
rt
y
k
u
ł
H
.
P
o
in
ca
ré
„S
u
r
la
d
y
n
am
iq
u
e
d
e
l’
el
ec
tr
o
n
”.
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
9
S
tr
o
n
a
ty
tu
ło
w
a
R
en
d
ic
o
n
ti
d
el
C
ir
co
lo
M
a
te
m
a
ti
co
d
i
P
a
le
rm
o
,
w
k
tó
ry
m
u
k
az
ał
s
i
„S
u
r
la
d
y
n
am
iq
u
e
d
e
l’
el
ec
tr
o
n
”.
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
10
List H. Poincaré do H.A.Lorentza napisany na przełomie lat 1904 i 1905
A
n
n
a
le
n
d
er
P
h
ys
ik
,
w
k
tó
ry
m
a
rt
y
k
u
ł
A
.
E
in
st
ei
n
a
„Z
u
r
E
le
ct
ro
d
y
n
am
ik
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
11
S
tr
o
n
a
ty
tu
ło
w
a
A
n
n
a
le
n
d
er
P
h
ys
ik
u
k
az
ał
s
ię
a
rt
y
k
u
ł
A
.
E
in
st
ei
n
a
„Z
u
r
E
le
ct
ro
d
y
n
am
ik
b
ew
eg
te
r
K
ö
rp
er
”.
S
tr
o
n
a
z
p
ra
cy
E
in
st
ei
n
a
o
e
le
k
tr
o
d
y
n
am
ic
e
cy
ch
w
r
u
ch
u
E
in
st
ei
n
;
A
C
en
te
n
a
ry
H
ar
v
ar
d
U
n
iv
er
si
ty
P
re
ss
1
9
8
0
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
12
S
tr
o
n
a
z
p
ra
cy
E
in
st
ei
n
a
o
e
le
k
tr
o
d
y
n
am
ic
e
ci
ał
b
ę
d
ą
cy
ch
w
r
u
ch
u
z
A
.
P.
F
re
n
ch
,
E
in
st
ei
n
;
A
C
en
te
n
a
ry
V
o
lu
m
e,
H
ar
v
ar
d
U
n
iv
er
si
ty
P
re
ss
1
9
8
0
(
)
.
1
1
,
,
,
,
2
2
2
V
x
c
V
t
t
z
z
y
y
t
V
x
x
−
=
′
+
′
=
=
′
′
=
′
+
′
=
γ
γ
γ
(
)
,
,
y
y
Vt
x
x
=
′
−
=
′
γ
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
13
1
2
c
−
.
1
1
,
,
,
2
2
c
V
x
c
V
t
t
z
z
y
y
−
=
−
=
′
=
′
=
′
γ
γ
,
,
,
,
1
,
t
t
y
y
Vt
x
x
c
=
′
=
′
−
=
′
=
∞
→
γ
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
14
.
,
,
z
z
t
t
y
y
=
′
=
′
=
′
6.2 Pojęcie czasu w Szczególnej Teorii
Względności; Elastyczność czasu
w
s
p
o
cz
y
n
k
u
h
tt
p
:/
/c
as
a.
co
lo
ra
d
o
.e
d
u
/~
aj
sh
/s
r/
ti
m
e.
h
tm
l
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
15
O
b
a
ze
g
ar
y
p
o
zo
st
aj
ą
w
s
p
o
cz
y
n
k
u
h
tt
p
:/
/c
as
a.
co
lo
ra
d
o
.e
d
u
/~
aj
sh
/s
r/
ti
m
e.
h
tm
l
Je
d
en
z
z
eg
ar
ó
w
p
o
ru
sz
a
si
ę
w
ia
tł
o
p
o
ru
sz
a
si
ę
h
tt
p
:/
/c
as
a.
co
lo
ra
d
o
.e
d
u
/~
aj
sh
/s
r/
ti
m
e.
h
tm
l
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
16
Je
d
en
z
z
eg
ar
ó
w
p
o
ru
sz
a
si
z
p
rę
d
k
o
śc
ią
v
.
Ś
w
ia
tł
o
p
o
ru
sz
a
si
z
p
rę
d
k
o
śc
ią
c
,
c>
>
v.
h
tt
p
:/
/c
as
a.
co
lo
ra
d
o
.e
d
u
/~
aj
sh
/s
r/
ti
m
e.
h
tm
l
A. Dwa nieruchome zegary fotonowe
d
d
1
2
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
17
jednostka czasu t
NN
= d/c,
c = prędkość absolutna,
t
NN
= jednostka czasu taka sama dla obu
zegarów (nieruchomy zegar, nieruchomy
obserwator.
B.
1
d
t
RN
v
v
r
2
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
18
= prędkość zegara 2 w układzie,
w którym spoczywa zegar 1 .
t
RN
= jednostka czasu, ruchomy zegar,
nieruchomy obserwator.
v
r
( )
( )
( ) ( )
,
,
,
2
2
2
2
2
2
2
2
2
2
2
2
t
c
t
c
vt
ct
t
c
d
vt
d
ct
NN
RN
RN
NN
RN
RN
=
−
=
+
=
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
19
.
,
2
2
2
2
2
2
2
v
c
ct
t
v
c
t
c
t
NN
RN
NN
RN
−
=
−
=
.
1
,
1
2
2
>
=
−
=
γ
γ
NN
NN
RN
t
c
v
t
t
.
NN
RN
t
t
>
Wnioski
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
20
1. Ruchomy zegar odmierza wolniej czas niŜ zegar
spoczywający.
2. Dla
.
,
1
,
1
NN
RN
t
t
c
v
=
=
<<
γ
Wnioski
J. Bailey et al.,
Measurements of relativistic time dilatation
for positive and negative muons in a circular
orbit, Nature, vol. 268, (1977) 301.
9994
.
0
=
=
v
β
−
µ
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
21
9994
.
0
=
=
c
v
β
−
µ
−
µ
e
v
µ
v
e
;
35
,
29
=
=
γ
RN
t
t
Dla mezonów µ:
t
NN
(czas Ŝycia) = 2,1948 µs,
t
RN
(czas Ŝycia) = 64,419 µs
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
22
.
9994
,
0
1
2
=
−
=
−
γ
β
NN
t
To jest ostatni slajd pierwszej części rozdziału pt. „Wstęp
do Szczególnej Teorii Względności”.
MoŜesz:
•przejść do „Spisu treści” i wybrać kolejny rozdział,
•wrócić do materiału zawartego w tym rozdziale,
•zakończyć pokaz .
Wstęp do Szczególnej Teorii Względności, cz. a
23
Spis treści
Koniec
pokazu