Przykład. Ramka wyci
ą
gana jest ze stał
ą
pr
ę
dko
ś
ci
ą
obszaru pola
magnetycznego.
0
( )
t
x LB
Φ = Φ −
L – szeroko
ść
ramki
( )
sem
d
t
dx
E
LB
LBv
dt
dt
Φ
= −
=
=
R
BLv
I
=
R
v
L
B
ILB
F
2
2
1
=
=
2
2 2
B L v
P
Fv
R
=
=
Pr
ą
dy wirowe
Indukowane pole elektryczne
B
d
E ds
dt
Φ
⋅
= −
∫
(
)
2
2
2
d
r B
dB
E
r
r
dt
dt
π
π
π
⋅
= −
= −
2
r dB
E
dt
= −
Równania Maxwella
prawo Faradaya
ε
B
d
dt
Φ
= −
B
d
E ds
dt
Φ
⋅
= −
∫
Indukcyjno
ść
solenoidu
0
B
nI
µ
=
B
N
NSB
Φ = Φ =
0
B
N
NS
nI
µ
Φ = Φ =
d
dI
L
dt
dt
ε
Φ
= −
= −
2
0
0
N
LS
nI
n V I
L
µ
µ
Φ =
=
⋅
L
Energia pola magnetycznego
• Przypadek A. Odł
ą
czamy sil
ę
elektromotoryczn
ą
0
=
+
+
L
R
V
V
ε
0
0
dI
IR
L
dt
ε
⇒
−
−
=
=
0
0
t
R
t
L
I
I e
I e
τ
−
−
=
=
Moc wydzielana na oporniku R
2
2
2
0
R
t
L
P
UI
RI
R I e
−
=
=
=
Sk
ą
d energia ???
0
dI
IR
L
dt
ε
−
−
=
gdzie
L
R
τ =
2
2
0
R
t
L
W
P t
R I e
t
−
∆ = ∆ =
∆
2
2
2
2
0
0
0
0
2
R
R
t
t
L
L
L
W
R I e
dt
R I
e
R
∞
∞
−
−
−
=
=
∫
2
0
1
2
W
LI
=
Energia pola magnetycznego
L
S - Pole
powierzchni
L
2
1
2
2
2
1
0
2
B
LI
u
n I
SL
µ
=
=
G
ę
sto
ść
energii pola magnetycznego
u
B
=
B
2
2
µ
0
0
B
nI
µ
=
Równania Maxwella
W 1876 roku Maxwell napisał 4 równani opisuj
ą
ce
pola elektryczne i magnetyczne
Prawo Gaussa dla pola
elektrycznego
Prawo Gaussa dla pola
magnetycznego
0
1.
E
Q
E dA
ε ε
Φ =
⋅
=
∫
2.
0
E
B dA
Φ =
⋅
=
∫
Pr
ą
d przesuni
ę
cia
0
E
prz
d
I
dt
ε
Φ
=
prz
I
I
=
W tym przypadku:
Równania Maxwella
0 0
0
E
p
d
B ds
I
dt
µ ε
µ
Φ
⋅
=
+
∫
p
I
-
Nat
ęż
enie pr
ą
du obj
ę
tego konturem